Абаравичюте В., Кукшас Б., Савицкас Р. «Ультраакустическое исследование влияния хлоридов на структурные свойства водных растворов насыщенных одноатомных спиртов» с. 801-804

Интерферометрическим методом измерена скорость ультразвука в водных растворах метанола, этанола и н-пропанола при введении хлоридов натрия, магния и алюминия, катионы которых имеют изоэлектронные оболочки. По данным о скорости ультразвука и плотности растворов рассчитывалась адиабатическая сжимаемость. Показано, что наибольшее влияние на сжимаемость растворов имеют те хлориды, катионы которых обладают наибольшим зарядом и наименьшим радиусом. На основании величины приращения адиабатической сжимаемости, вызванного растворенным хлоридом, обсуждается вопрос о высаливающем действии хлоридов на одноатомные спирты.

Алексеев Ю.П., Стекольщиков Е.В. «Об эффекте Доплера в условиях дисперсии звука» с. 805-808

Показано, что при распространении волн, неотделимых от сред, в которых они распространяются, при некоторых условиях явление дисперсии приводит к гистерезису доплеровской частоты и вызывает частотно-избирательное "запирание" волновода.

Аракелян А.Р., Арутюнян Г.А., Габриелян Р.Г., Кочарян Л.А., Мкртчян А.Р., Наджарян Г.Н. «Осцилляции мессбауэровского спектра поглощения при звуковой модуляции» с. 809-812

Рассмотрено изменение формы мессбауэровского спектра поглощения в зависимости от характера и глубины модуляции γ-квантов звуковыми волнами. Определены частота собственного механического резонанса, добротность и коэффициент преобразования вибросистемы.

Базаров В.Д., Басанов В.Б., Доржин Г.Б., Симаков И.Г. «Измерение малых затуханий и изменений скорости ультразвуковых поверхностных волн» с. 813-815

Предложена методика измерения малых затуханий и изменений скорости ультразвуковых поверхностных волн на подложке из пьезоэлектрика, основанная на их интерференции. Представлены экспериментальные результаты по исследованию зависимости затухания поверхностных волн от давления при нахождении системы в атмосфере воздуха и аргона.

Бибиков Н.Г. «Динамика ожидаемой плотности импульсации нейронов слуховой системы при разных иптенсивностях тонального стимула» с. 816-825

У 75 нейронов слухового центра среднего мозга озерной лягушки функции ожидаемой плотности импульсации (ОПИ), отражающие динамику ответа на отрезок тона, получены не менее чем при двух уровнях сигнала: 5 дб над порогом реакции нейрона и не менее 10 дб над порогом. У 45% клеток форма функции ОПИ в этом диапазоне уровней качественно не изменяется, у большинства остальных нейронов повышение уровня приводит к ослаблению суммационных свойств и усилению дифференцирования огибающей. У большинства нейронов момент начала роста функции ОПИ практически не зависит от уровня, однако у 15% клеток при больших уровнях возникают новые пики функции ОПИ с малый латентным периодом.

Богородский В.В., Лебедев Г.А. «Акустические сигналы нарвалов» с. 826-834

Рассматриваются акустические коммуникационные и локационные сигналы нарвалов. Приведены результаты экспериментального изучения синхронного излучения нарвалами локационных сигналов в звуковом и инфразвуковом диапазонах частот. Обсуждаются возможные механизмы звукообразования у нарвалов.

Бушер М.К. «Уравнения динамики цилиндрического пьезокерамического преобразователя-излучателя неоднородной структуры» с. 835-843

Приводятся уравнения движения цилиндрического пьезокерамического преобразователя, позволяющие определить поле его излучения и ряд основных параметров. Преобразователь рассматривается как тонкое кольцо, состоящее из пьезоэлементов и пассивных вставок с различными свойствами. Уравнения движения выводятся на основе смешанного вариационного принципа Рейсснера.

Вовк И.В., Гринченко В.Т. «Дифракция плоской волны на двухслойной решетке из полых упругих брусьев» с. 844-849

Проведен анализ звукоизоляции двухслойной решетки в области частот, включающей резонансные частоты упругих элементов решетки. Рассмотрены эффекты взаимодействия между слоями, их влияние на ширину полосы эффективной звукоизоляции и частотная зависимость входного импеданца решетки. Приведена эквивалентная схема, отражающая характерные особенности прохождения звука через двухслойную решетку.

Воловов В.И., Краснобородько В.В., Лысанов Ю.П., Сечкин В.А. «Об изотропности корреляционных характеристик сигналов, отраженных от дна океана» с. 850-853

Приведены экспериментальные данные о пространственной корреляции в горизонтальной плоскости тонально-импульсных и псевдошумовых сигналов, отраженных от дна океана. На основании результатов, полученных при использовании двух взаимно перпендикулярных баз приемников, показано, что значение коэффициента пространственной корреляции не зависит от направления, в котором производится разнос точек приема.

Глотов В.П. «Низкочастотное рассеяние звука ветровыми воздушными пузырьками, возникающими под морской поверхностью с крупномасштабными неровностями» с. 854-860

Рассмотрено обратное низкочастотное рассеяние звуковых волн тонким слоем воздушных пузырьков, возникающих под морокой поверхностью при сильном ветре. Размеры пузырьков предполагаются одинаковыми (резонансными), а крупномасштабные неровности – пологими с достаточно большим радиусом кривизны по сравнению с длиной волны излучения. Получены зависимости обратного рассеяния от частоты излучения, угла скольжения и статистических параметров взволнованной поверхности и слоя пузырьков. Показано, что акустическое взаимодействие пульсирующих пузырьков с морской поверхностью и крутизна неровностей приводят к заметному усилению низкочастотного рассеяния, изменению его угловой и частотное зависимостей. При скользящих углах учтен также эффект "затенения". Результаты сопоставлены с экспериментальными данными по обратному рассеянию при скоростях ветра до 15 м/сек.

Гринченко В.Т., Мелешко В.В. «Осесимметричные колебания упругого цилиндра конечной длины» с. 861-866

Описан метод точного решения задачи об установившихся вынужденных колебаниях цилиндра конечной длины. Основой метода является возможность построения из известных частных решений уравнений движения в цилиндрических координатах таких выражений для смещений (напряжений), которые позволяют полностью удовлетворить граничным условиям как на торцах, так и на боковой поверхности цилиндра. Указан способ решения возникающих при этом бесконечных систем, обеспечивающий высокую точность определения собственных частот и форм колебаний. Разработанный метод использован для теоретического объяснения экспериментально обнаруженных "дублетов" и "триплетов" в высокочастотной области спектра собственных частот цилиндра. Проведено сравнение расчетных и экспериментальных данных.

Карновский А.М. «Модальное представление шумового поля в клине» с. 867-872

Рассматривается шумовое поле в клине со смешанными краевыми условиями. Поле в каждой точке представляется в виде совокупности нормальных волн, возбуждаемых падающими плоскими или сферическими волнами. Определена пространственная корреляционная функция шумового поля, приведены результаты численного расчета.

Коган В.Я. «О спектре флуктуации ультразвукового поля, рассеянного мелкомасштабными пеоднородностями водной среды океана» с. 873-877

Исследованы спектральные характеристики флуктуации огибающей высокочастотного акустического поля, рассеянного локальным объемом водной среды океана. Проведено сравнение этих характеристик по данным измерений в двух районах Индийского океана, отличающихся своим гидрологическим режимом. По спектрам рассчитаны пульсации скорости потока. В исследованных районах их величина изменялась в пределах от 0,8 до 1,7 см/с. Полученные результаты согласуются с данными прямых измерений.

Кузнецов В.М., Мунин А.Г. «Шум соосных струй. изотермические струи» с. 878-886

Разработан метод расчета шума соосных струй на основе рассмотрения трех основных областей излучения звука. Получены формулы для расчета акустической мощности кольцевой струи и соосных струй при различных соотношениях скоростей потоков внутреннего и внешнего контуров.

Кулемин А.В. «Поглощение мощного ультразвука в металлах и сплавах» с. 887-892

Исследовано поглощение звука в стали 12Х18Н9Т, титановом сплаве ВTO-1 и поликристаллическом алюминии на частоте продольных колебаний 19,5 кгц при больших амплитудах деформации ε_m>10^–4–10^–3 и в интервале температур 20–1000°С. Показано, что необратимость зависимостей Q^–1(ε_m) обусловлена изменением дислокационной, структуры материалов под действием ультразвука. Это подтверждается исследованиями дислокационной структуры стали и алюминия методами электронной микроскопии и ямок травления, а также изучением механических свойств алюминия и титанового сплава после воздействия на них ультразвуковых деформаций.

Лапин А.Д. «Изоляция продольной и изгибной волн в тонкой пластине, создаваемая периодическими неровностями ее поверхностей» с. 893-898

Исследовано распространение продольной и изгибной волн в тонкой пластине с малыми периодическими неровностями на поверхностях при учете многократного рассеяния этих волн.

Лукин И.П. «Флуктуации частотно-разнесенных волн при отражении в случайно-неоднородной среде» с. 899-905

Рассмотрены искажения частотно-разнесенных волн, отражаемых плоским зеркальным отражателем в случайно-неоднородной среде. В приближении метода плавных возмущений рассчитаны пространственно-временные корреляционные функции и временные спектры флуктуации логарифма амплитуды и фазы частотно-разнесенных колебаний. Рассмотрены также взаимные корреляционные функции флуктуации волны на прямой трассе с флуктуациями волны на трассе с отражателем. Отмечена сильная зависимость статистических характеристик от конфигурации трассы.

Лямшев Л.М., Седов Л.В. «Оптическая генерация звука в жидком полупространстве с неоднородным поверхностным слоем» с. 906-910

Исследована генерация звука модулированным по интенсивности лазерным излучением в жидком полупространстве, в приповерхностном слое которого изменяются с глубиной по линейному закону значения коэффициента теплового объемного расширения, удельная теплоемкость и скорость звука в жидкости. Выяснено, что амплитуда звукового поля и направленность акустического излучения могут значительно отличаться от таковых в однородном жидком полупространстве, если величина коэффициента объемного расширения и удельной теплоемкости жидкости существенно изменяется на характерных размерах области взаимодейсмтвия лазерного излучения с жидкостью. Изменение скорости звука с глубиной в приповерхностном слое влияет практически лишь на распространение генерируемых звуковых волн.

Лямшев Л.М., Седов Л.В. «Оптическая генерация звука в жидком полупространстве с неоднородным приповерхностным слоем» с. 906-910

Исследована генерация звука модулированным по интенсивности лазерным излучением в жидком полупространстве, в приповерхностном слое которого изменяются с глубиной по линейному закону значения коэффициента теплового объемного расширения, удельная теплоемкость и скорость звука в жидкости. Выяснено, что амплитуда звукового поля и направленность акустического излучения могут значительно отличаться от таковых в однородном жидком полупространстве, если величина коэффициента объемного расширения и удельной теплоемкости жидкости существенно изменяется на характерных размерах области взаимодействия лазерного излучения с жидкостью. Изменение скорости звука с глубиной в приповерхностном слое влияет практически лишь на распространение генерируемых звуковых волн.

Метт Л.И., Тартаковский Б.Д. «Эффективность съемных вибропоглощающих покрытий» с. 911-918

Рассмотрены потери энергии в съемных покрытиях со слоем вибропоглощающего материала, рассчитан коэффициент потерь. Показано, что потери, обусловленные внутренним трением вязкоупругого слоя, значительно превышают потери из-за поверхностного трения и перетекания воздуха в микрополостях между слоями. Экспериментально определен коэффициент трения при знакопеременном скольжении. Приведены формулы для расчета точного и ориентировочного значений коэффициента потерь.

Попов А.В. «О распространении звука в трубах переменного сечения» с. 919-924

Методом плавных возмущений для нерегулярных акустических волноводов с мягкими или жесткими стенками построены приближенные решения волнового уравнения, аналогичные нормальным волнам регулярных волноводов.

Сазонов И.А. «Концентраторы изгибных волн» с. 925-931

Рассчитаны характеристики концентратора изгибных волн со специальным законом изменения поперечного сечения вдоль оси концентратора. Рассмотрены схемы некоторых конструкций, в которых можно применять концентраторы изгибных волн.

Божков А.И., Бункин Ф.В. «Оптико-акустический концентратор звука» с. 932-934

Воловов В.И. «О пространственных масштабах флуктуаций сигналов, отраженных от дна океана» с. 934-936

Лейко А.Г. «Звуковое поле бесконечной цилиндрической решетки с зазорами» с. 936-939

Сагалович Б.М., Цуканова В.Н. «Возрастные особенности различения человеком фронта нарастания звуковых стимулов» с. 939-941

Чабан А.А. «Об электроакустическом эхо в порошках» с. 941-943

«Л. М. Лямшев (к 50-летию со дня рождения)» с. 944-945

«Книги по акустике за 1977 г.» с. 946-949

«Предметный указатель за 1978 г.» с. 950-956

«Авторский указатель за 1978 г.» с. 957-966